空气间隙的击穿电压是高压输变电工程外绝缘设计的重要依据,而电场分布均匀性是间隙击穿电压的主要影响因素之一。为此,提出了一种基于电场分布特征参数和支持向量机的空气间隙击穿电压计算新方法。采用该方法对球隙和球–板间隙2种稍不均匀电场空气间隙的击穿电压进行了计算,并与基于流注起始判据的计算结果和试验结果进行了对比。以试验结果为基准值,提出的方法对球隙和球-板间隙击穿电压计算结果的平均绝对百分比误差分别为1.64%和1.62%;而流注起始判据计算结果的平均绝对百分比误差分别为1.03%和5.26%。为获得精确的计算结果,随着电场分布不均匀性的增大,流注起始判据中的临界电荷数需进行修正,而这缺乏具有普适性的修正方法。提出的方法为输变电工程间隙击穿电压的获取提供了一条可能的新途径罚系数C和核函数参数γ决定了SVM的识别性能。本文基于k折交叉验证思想，本文由公司网站滚圆机网站 转载中国知网整理! http://www.gunyuanjixie.com采用改进的粒子群算法电压计算的新方法-电动液压滚圆机滚弧机折弯机数控滚圆机张家港滚弧机[19]对参数C和γ进行优化。此外，为减小不健康数据对预测效果的影响，加快模型样本的训练速度和收敛速度，需对输入电场分布特征参数进行归一化处理minmaxminiixxxxx=′(4)式中：xi′为电场分布特征集中的某一特征数据xi归一化后的值；xmax和xmin分别为该特征数据的最大值和最小值。1.1.3计算方法流程图本文提出的基于电场分布特征参数和SVM的空气间隙击穿电压预测方法流程如图1所示。1.2基于流注起始判据的击穿电压计算方法为验证本文方法的优越性，采用基于流注起始判据的计算方法进行对比。正极性直流电压作用下的流注起始过程如图2所示。根据流注理论，初始电子崩起始于z=zi，即碰撞电离系数α等于电子附着系数η。在电离区域，α>η；在电晕层边界，α=η，碰撞电离产生的自由电子数停止增长，电离不再发生。只有当初始电子崩头部电荷达到一定数量，使电场畸变加强到一定程度及造成足够的空间光电离后，方能转入流注。当电子崩头部的电荷满足式(5)时，流注起始。critexp(()d)izdzzαηzN==≥∫(5)式中：α与η均为约化场强E/P的函数(E为场强，P为压强)；d为间距；Ncrit为流注形成所需的临界电荷数，一般取108m3。将图2所示的棒–板间隙推广至球隙和球–板间隙，并将Ncrit=108m3代入式(5)中，得到()c80dln1018.42zαηz≥=∫(6)图1基于电场特征参数和SVM的击穿电压计算流程F电压计算的新方法-电动液压滚圆机滚弧机折弯机数控滚圆机张家港滚弧机本文由公司网站滚圆机网站 转载中国知网整理! http://www.gunyuanjixie.com